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% Vorlesung SS 2011
% Author: H. Kroha
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\begin{document}

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{\fancyplain{\scriptsize Prof. Dr.~H.~Kroha: Tests des Standardmodells der Teilchenphysik,
SS 2017}%
{\scriptsize Prof. Dr.~H.~Kroha: Tests des Standardmodells der Teilchenphysik, SS 2017}}

\fboxrule=0.6mm
\fboxsep=3mm
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\arrayrulewidth=0.6mm
\tabcolsep=1.5mm
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{large}
\Blue{\bf 2.2 Die Suche nach dem Higgs-Boson}
\end{large}
\vspace{4mm}

\begin{large}
\Blue{\bf 2.2.1 Eigenschaften des Higgs-Bosons}
\end{large}

Das Higgs-Boson ist das einzige vorhergesagte Teilchen des Standardmodells der 
elektroschwachen Wechselwirkung, das noch nicht experimentell nachgewiesen werden
konnte.

Es ist aber unverzichtbar f\"ur die Konsistenz der Theorie 
(Unitarit\"at und Renormierbarkeit).
\vspace{5mm}

\Blue{Die elastische $WW$-Streuung $W_L^+W_L^-\longrightarrow W_L^+W_L^-$}\hfill\break
ist bei hohen Energien $E_k=\sqrt{\vec{k}^2 + M_W^2}$ dominiert durch longitudinal polarisierte Zust\"ande $W_L^\pm$
wegen
\vspace{-12mm}

\[ \varepsilon_L^\mu (k,\lambda=0) = {1\over M_W} (k,0,0,E_k) \stackrel{k\gg M_W}{\approx} {k^\mu\over M_W}. \]
\vspace{-24mm}

\begin{center}
\mbox{\hspace{-15mm}\epsfig{file=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/eps/ww_scattering.eps,width=1.15\textwidth}}
\end{center}

\vfill\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%

F\"ur $s=q^2\gg M_W^2$ gilt f\"ur die Wechselwirkungsamplituden:

a) ${\cal A}_{(a)}^{J=0} (W_LW_L\to W_LW_L) = + {G_F\cdot s\over 8\pi\sqrt{2}}$.

Unitarit\"at der Streumatrix (=Erhaltung der Wahrscheinlichkeit) verlangt eine Begrenzung der
Partialwellenamplituden: $|{\cal R}e A^{J=0}| \le {1\over 2}$;
Dies ist nur  erf\"ullt f\"ur Energien

\[ s\le {4\pi\sqrt{2}\over G_F} \approx (1.2~{\mathrm TeV})^2 .\]

Die Unitarit\"at wird erhalten f\"ur beliebige Energien durch Kompensation durch
den Austausch schwach wechselwirkender skalarer Higgs-Bosonen:

b) ${\cal A}_{(b)}^{J=0} (W_LW_L\to W_LW_L) \approx -{G_F\cdot s\over 8\pi\sqrt{2}}$.

$\Longrightarrow$ Die elektroschwache WW ben\"otigt zur Erhaltung der Unitarit\"at der Streumatrix
ein \Red{skalares Feld}, das an Eichbosonen \Red{$\sim g M_{W,Z}$} und an Fermionen \Red{$\sim m_f$} (schwach)
koppelt: \Red{das Higgs-Boson.}

Ohne das Higgs-Boson (mit nicht zu gro\ss er Masse) wird dar\"uber hinaus
die schwache Wechselwirkung oberhalb $\sim 1$~TeV tats\"achlich stark
und nicht mehr st\"orungstheoretisch berechenbar, d.h.\ neue Ph\"anomene jenseits des Standardmodells.

$\Longrightarrow$ Grenzen f\"ur die Masse des Higgs-Bosons.
\vfill\clearpage

%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{large}
\Blue{\bf 2.3.2 Grenzen f\"ur die Masse des Higgs-Bosons}
\end{large}
\vspace{10mm}

Die Masse des Higgs-Bosons $M_H$ ist ein vom Standardmodell nicht vorhergesagter freier Parameter.

Es gibt obere und untere Schranken aufgrund der Forderung der Selbstkonsistenz der elektroschwachen
Wechselwirkung, der Endlichkeit der Higgs-Selbstwechselwirkung und der Higgs-Vakuumstabilit\"at
bis zur Energieskala $\Lambda$, bis zu der das Standardmodell als elementare Theorie
g\"ultig bleiben soll.

F\"ur $s\gg M_H^2$ ist

\[ {\cal A}_{(a+b)}^{J=0} (W_LW_L\to W_LW_L) \longrightarrow - {G_FM_H^2\over 4\pi\sqrt{2}} \]

und die Unitarit\"at mit Hilfe des Higgs-Bosons nur gew\"ahrleistet, falls

\begin{eqnarray*}
&\Longrightarrow& {G_F M_H^2\over 4\pi \sqrt{2}} \le {1\over 2}; \\
\Red{&\Longrightarrow& \underline{M_H^2 \le {2\pi\sqrt{2}\over G_F} \approx (870~{\mathrm GeV})^2}.}
\end{eqnarray*}

\vfill\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{figure}

\begin{large}
\Blue{\bf Selbstwechselwirkung des Higgs-Bosons}
\end{large}
\vspace{8mm}

\mbox{\epsfig{file=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/eps/higgs_ww.eps,width=1.0\textwidth}}
\vspace{8mm}

$q^2$-Abh\"angigkeit der Selbstkopplung mit Higgs-Vakuum\-polarisation:
\vspace{-5mm}

\[ \lambda (q^2 ) = {\lambda (q_0^2)\over 1- {3\lambda (q_0^2)\over 4\pi^2} \ln \Biggl ({q^2\over q_0^2}\Biggr )}, \]

\vspace{-8mm}
wobei $\lambda (v^2) = {M_H^2\over 2v^2}$.
\vspace{3mm}

Es gilt $\lambda (q^2\to 0) \mapsto +0$ und $\lambda (q^2\to \infty )\mapsto -0$.
\vspace{5mm}

$\Longrightarrow$ Landau-Pol bei einem Wert $q^2 = \Lambda^2$ und $0<\lambda (q^2) <\infty$ (physikalisch) f\"ur

\[ {3\lambda (v^2)\over 4\pi^2} \ln \Biggl ({\Lambda_H^2\over v^2}\Biggr )
\equiv {3M_H^2\over 8\pi^2 v^2} \ln \Biggl ({\Lambda_H^2\over v^2}\Biggr ) < 1, {\mathrm d.h.}\]

\vspace{-15mm}
\[ M_H^2 < {8\pi^2v^2\over 3}\Biggl (\ln\Biggl ({\Lambda_H^2\over v^2}\Biggr )\Biggr )^{-1}\hspace{-6mm} =
\left\{ \begin{array}{ll} \underline{(750~{\mathrm GeV})^2} & {\mathrm f.}\; \Lambda_H = 1~{\mathrm TeV} \\
                              \underline{(140~{\mathrm GeV})^2} & {\mathrm f.}\; \Lambda_H = M_{\mathrm Planck} \\
\end{array}\right. \]

\vspace{-200mm}

\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%

$M_{\mathrm Planck} = \sqrt{\hbar c\over G_N} \approx 10^{19}~{\mathrm GeV}\approx 2\cdot 10^{-8}$~kg
ist die sog.\ Planck-Masse oder Planck-Energieskala, bei der die Gravitation so stark wird wie die
\"ubrigen Wechselwirkungen und quantisiert werden mu\ss\ (Quantisierung der Raum-Zeit bei Abst\"anden
kleiner als die Planck-L\"ange $\sim 1/M_{\mathrm Planck}$).

Die Energieskala

\[ \Lambda_H^2 = v^2 e^{8\pi v^2\over 3M_H^2}, \]

bei der die Higgs-Selbstwechselwirkung stark wird,
wird klein bei gro\ss en $M_H$.

Dies ist im Gegensatz zur QED mit

\[ \Lambda^2_{\mathrm QED} = m_e^2 e^{3\pi\over \alpha (m_e^2)}\approx m_e^2 e^{10^3}. \]

Im Fall der QCD mit $N_q=6 < 16$ (asympthotische Freiheit) liegt der Pol bei niedrigen $q^2$, bei der
`Confinement-Skala'

\[ \Lambda^2_{\mathrm QCD} = M_Z^2 e^{-{12\pi\over (33-2N_q)\alpha_s (M_Z^2)}}\approx (50~{\mathrm MeV})^2. \]
\vfill\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%

\begin{large}
\Blue{\bf Stabilit\"at des Vakuums}:
\end{large}

Fermion (top-Quark)-Vakuumpolarisation bei der Higgs-Selbstwechselwirkung
f\"uhrt mit zunehmender top-Masse $m_t$ zu $\lambda (q^2) <0$, d.h.\ Instabilit\"at
des Higgs-Vakuums mit $V_{\mathrm Higgs}\mapsto -V_{\mathrm Higgs}$, falls
$M_H$ nicht gro\ss\ genug ist zur Kompensation.

\vspace{30mm}

\[ \begin{array}{ll}
\hphantom{1}\Red{\underline{55\le M_H\le 700~{\mathrm GeV}}} & {\mathrm f\ddot{u}r}\; \Lambda_H = 1~{\mathrm TeV}, \\
\Red{\underline{130\le M_H\le 190~{\mathrm GeV}}} & {\mathrm f\ddot{u}r}\; \Lambda_H = M_{\mathrm Planck}, \\
\end{array} \]

f\"ur $m_t = 175\pm 5$~GeV.\hfill\break

D.h.\ untere Grenze der Higgs-Masse: \Red{$55-130$~GeV},\hfill\break
versch\"arfte obere Grenze:
\Red{$190-700$~GeV}.\hfill\break

Bei hoher top-Quarkmasse ist die Einschr\"ankung der Higgs-Masse st\"arker.

\textBlue
Bei $M_H\mapsto 1~TeV$ wird die schwache Wechselwirkung stark, das SM wird
inkonsistent, kein elementares Higgs-Boson, Physik jenseits des SM notwendig.
\textBlack
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{figure}

\begin{center}
\mbox{\epsfig{file=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/pictures/higgs_mass_mt_2.eps,angle=90,width=0.85\textwidth}}
%\vspace{72mm}

\vpsace{5mm}
\mbox{\epsfig{file=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/pictures/higgs_mass.eps,width=0.80\textwidth}}
\end{center}
%\vspace{-220mm}

\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{figure}
\begin{large}
\Blue{\bf 2.3.3 Suche nach dem Higgs-Boson bei LEP}
\end{large}
\vspace{7mm}

Indirekte Obergrenze f\"ur die Higgs-Masse $M_H$ von den Pr\"azisionsmessungen
der elektro-schwachen Wechselwirkung bei LEP, SLC und Tevatron im Vergleich
zur Theorie mit elektroschwachen Strahlungskorrekturen.
\vspace{-20mm}

%\begin{figure}
\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/vorlesung/plots/w09_blueband.eps,
width=1.00\textwidth}}
%\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/vorlesung/plots/s05_blueband.eps,width=0.95\textwidth}}
%\end{figure}

\begin{center}
\begin{large}
\fbox{\Blue{$M_H < 163$~GeV}\hspace{3mm} {\normalsize $(95\%\, CL)$}}
\end{large}
\end{center}

\vspace{-200mm}
\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{large}
\Blue{\bf Direkte Suche bei LEP~II}
\end{large}
\vspace{5mm}

bei Schwerpunktsenergien bis zu 208~GeV:
\vspace{5mm}

Der dominierende Higgsproduktionsproze\ss\ in der Elektron-Positron-Vernichtung ist 
Higgs-Abstrahlung beim $Z^0$-Austausch:

\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/pictures/higgs_lep2.eps,
width=1.00\textwidth}}

mit $H\to b\bar{b}\,\, (\tau^+\tau^-)$.
\vspace{16mm}

\begin{center}
\begin{large}
\fbox{\Blue{{\boldmath $M_H > 114.4$}~{\bf GeV}}\hspace{3mm} \Black{\normalsize\boldmath $(95\%\, CL)$}}
\end{large}
\end{center}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{figure}

Bei einer Masse \Red{$M_H=115.6$~GeV} wurde 2001/02 bei LEP
(vor allem beim ALEPH-Experiment) 
bei der h\"ochsten Energie 
eine Anh\"aufung von Kandidatenereignissen
f\"ur Higgs-Zerf\"alle in $b\overline{b}$ gefunden. 

Die \Red{Signifikanz} der
Higgs-Ereignisse gegen\"uber den erwarteten Untergrundereignissen ist jedoch
\Red{nur ca.\ 2 Standard\-ab\-weichungen.}
\vspace{-2mm}

\begin{center}
\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/vorlesung/plots/aleph_114_excess_1.eps,
width=1.00\textwidth}}
\end{center}

\vspace{-200mm}
\end{figure}

\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{sidewaysfigure}
\vspace{4mm}
Kandidat f\"ur $H\to b\overline{b}$-Produktion bei LEP~II (ALEPH-Experiment)

\begin{center}
\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/vorlesung/plots/aleph_higgs_cand.eps,
angle=-90,width=0.88\textheight}}
\end{center}

\end{sidewaysfigure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{figure}
\begin{large}
\Blue{\bf Direkte Suche am Tevatron}
\end{large}
\vspace{2mm}

Higgs-Produktion in $p\overline{p}$-Vernichtung durch WW- und ZZ-Fusion.

Higgs-Bosonzerf\"alle $H\to b\bar{b}$ ($m_H \le 120$~GeV) und $H\to WW$ ($m_H\approx 160$~GeV).

\begin{center}
\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/vorlesung/plots/Tevatron_Higgs_Winter09_17.eps,
angle=90,width=0.90\textwidth}}
\end{center}

\vspace{-200mm}
\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
%\begin{figure}
%
%\begin{center}
%\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/vorlesung/plots/w09_blueband.eps,
%width=1.00\textwidth}}
%\end{center}
%
%\vspace{-200mm}
%\end{figure}
%\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{figure}
\vspace{-7mm}

\begin{center}
\mbox{\hspace{-7mm}\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/eps/higgs_prod_2.eps,
width=1.06\textwidth}}
\end{center}

\vspace{-200mm}
\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{large}
\Blue{\bf Zerf\"alle des Higgs-Bosons}
\end{large}

$M_H$ bestimmt alle Zerfallsraten.

1) \Red{\underline{$H\to f\bar{f}$}:}

\vspace{-18mm}
\begin{eqnarray*}
{\cal M} &=& g_f \bar{u}_f u_f = g_f 2E_f = g_f M_H; \\
\overline{|{\cal M}|^2} &\approx& N_C^fg^2_f M^2_H; \\
\Gamma (H\to f\bar{f}) &\approx& {\overline{|{\cal M}|^2}\over 16\pi M_H} = {1\over 16\pi}N_C^f
{g^2 m_f^2\over 4 M_W^2}M_H \\
&=& N_C^f {G_F\over 4\sqrt{2}\pi} m_f^2 M_H .
\end{eqnarray*}

\Red{F\"ur $M_H\le 100$~GeV:} $H\to b\bar{b}$.

\Red{F\"ur $M_H> 2m_t = 350$~GeV:} $H\to t\bar{t}$.

2) \Red{\underline{$H\to\gamma\gamma$}:}

\[ \Gamma (H\to\gamma\gamma ) = {G_F\alpha^2\over 128 \sqrt{2} \pi^3} M_H^3\cdot C_{\mathrm Ph} \]

ist verh\"altnism\"a\ss ig klein ($\sim \alpha^2$).

Verzweigungsverh\"altnis am gr\"o\ss ten f\"ur 

\Red{$90\le M_H\le 150$~GeV.}
\vfill\clearpage

3) \Red{\underline{$H\to W^+W^-$ (oder $Z^0Z^0$)}:}

f\"ur \Red{$M_H> 2 M_W$ (bzw.\ $>2M_Z$)}

F\"ur $M_H\gg M_W$: longitudinale W-Polarisation:

\begin{eqnarray*}
{\cal M} &=& ig M_W \varepsilon_{\mu 1} \varepsilon^{\mu\ast}_2 \approx ig M_W {k_{\mu 1}k^\mu_2\over M_W^2};\\
\overline{|{\cal M}|^2} &\approx& {g^2 M_H^4\over 4 M_W^2};\\
\Gamma (H\to W^+W^-) &\approx& {1\over 16\pi M_H} {g^2 M_H^4\over 4 M_W^2}= {G_F\over 8\sqrt{2}\pi} M_H^3
\end{eqnarray*}

mit $k_{\mu 1}k^\mu_2 \approx {1\over 2}(k_1+ k_2)^2 = {1\over 2} M_H^2$.
\vspace{6mm}

$\longrightarrow$ Totale Higgs-Zerfallsbreite:

\textRed
\[ \Gamma_{\mathrm tot} \approx {1\over 2} M_H^3 [{\mathrm TeV}]\mapsto {1\over 2}M_H\;\; 
{\mathrm f.}M_H\to 1~{\mathrm TeV}.\]
\textBlack
\vfill\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{figure}
\vspace{-7mm}

\begin{center}
\mbox{\hspace{-7mm}\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/eps/higgs_decay_2.eps,
width=1.06\textwidth}}
\end{center}

\vspace{-200mm}
\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{figure}
\begin{large}
\Blue{\bf Totale Zerf\"allsbreite des Higgs-Bosons}
\end{large}
\vspace{10mm}

\begin{center}
\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/eps/higgs_width.eps,
width=1.00\textwidth}}
\end{center}

\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\definecolor{light1}{gray}{0.8}
\definecolor{light2}{gray}{0.85}

\begin{figure}
\vspace{1mm}

\begin{center}
\fcolorbox{red}{light2}{\textcolor{red}{\Large\bf Der LHC Beschleuniger}}
\vspace{3mm}

\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/pictures/lhc.eps,width=0.88\textwidth}}
%\mbox{\epsfig{figure=lep_ring.eps,width=0.88\textwidth}}
\vspace{-8mm}

%\mbox{\epsfig{figure=/home/pcatlas17/kroha/talks/berlin/lhc_magnet_3.eps,width=0.80\textwidth}}
%\mbox{\epsfig{figure=/home/pcatlas17/kroha/talks/berlin/CERN_LHC_Schema.eps,width=0.62\textwidth}}
\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/pictures/Cern_Luftaufnahmeb.eps,width=0.88\textwidth}}
\end{center}

\vspace{-200mm}

\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\definecolor{light1}{gray}{0.8}
\definecolor{light2}{gray}{0.85}

\begin{figure}
\vspace{-10mm}

\begin{center}
\fcolorbox{red}{light2}{\textcolor{red}{\Large\bf Der LHC Beschleuniger}}
\end{center}
\vspace{3mm}

LEP/LHC-Tunnel

\begin{center}
\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/pictures/LEP_tunnel_2.eps,
width=0.55\textwidth}}
\end{center}
\vspace{3mm}

1250 supraleitende Dipolmagnete
mit 1.6 Mrd.\ km supraleitendem Kabel ($\approx 2\times$~Erdumlaufbahn um die Sonne)

\begin{center}
\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/lhc/lhc_dipole.eps,
width=0.52\textwidth}}
\end{center}

\vspace{-200mm}

\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{sidewaysfigure}
\begin{large}
\Blue{\bf Beispiel: das ATLAS-Experiment am LHC}
\end{large}

\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/eps/atlas_3d.eps,
height=0.70\textwidth}}

\end{sidewaysfigure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
%
%\begin{figure}
%\begin{center}
%
%\mbox{\epsfig{figure=/home/pcatlas17/kroha/eps/atlas_size2.eps,width=0.95\textwidth}}
%
%\mbox{\hspace{4mm}\epsfig{figure=/home/pcatlas17/kroha/eps/lhc_ring.eps,width=0.95\textwidth}}
%\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/atlas/atl-enews-2002-014_Fig3_BT.eps,width=0.95\textwidth}}

%\vspace{-200mm}
%\end{center}
%\end{figure}

%\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\definecolor{light1}{gray}{0.8}
\definecolor{light2}{gray}{0.85}

\begin{figure}
\vspace{1mm}

\begin{center}
\fcolorbox{red}{light2}{\textcolor{red}{\Large\bf Higgs-Zerfall im ATLAS Detektor}}
\end{center}
\vspace{5mm}

Computersimulation des Zerfalls eines Higgs-Teilchens im ATLAS Detektor:
\vspace{5mm}
\begin{center}

\renewcommand{\fboxrule}{1.0mm}
\renewcommand{\fboxsep}{1mm}

\begin{large}
\Blue{\fbox{Higgs $\longrightarrow Z^0Z^0\longrightarrow (\mu^+\mu^-)(\mu^+\mu^-)$}}
\end{large}
\vspace{-3mm}

\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/pictures/higgs_in_atlas.eps,
angle=-90,width=0.75\textwidth}}
\end{center}

\vspace{-200mm}

\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{figure}

\begin{large}
\Blue{\bf Suche nach dem Higgs-Boson am LHC:}
\end{large}
\vspace{9mm}

Higgs-Signale des ATLAS-Experiments nach ca.\ 4 Jahren Laufzeit:
\vspace{-10mm}

\begin{center}
\mbox{\epsfig{figure=/.at/wwwatlas/ftp/outgoing/vorlesung/plots/higgs_01.eps,width=1.00\textwidth}}
\end{center}
\vspace{-2mm}

\begin{center}
Der Massenbereich $120<M_H<700$~GeV wird abgedeckt durch den ``Goldenen Kanal'':
\end{center}
\vspace{-15mm}

\textRed
{\boldmath 
\begin{eqnarray*}
H\hspace{-2mm}\longrightarrow\hspace{-2mm}
Z^0Z^{0(\ast )}\hspace{-2mm}&\longrightarrow& \hspace{-2mm} (e^+e^-)\hspace{2.5mm}(e^+e^-) \\
&\longrightarrow&\hspace{-2mm} (\mu^+\mu^-)(\mu^+\mu^-)
\end{eqnarray*}
}
\textBlack

\vspace{-200mm}

\end{figure}
\clearpage
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\end{document}
